(18分)在高能物理研究中,粒子加速器起著重要作用,而早期的加速器只能使帶電粒子在高壓電場(chǎng)中加速一次,因而粒子所能達(dá)到的能量受到高壓技術(shù)的限制。1930年,Earnest O. Lawrence提出了回旋加速器的理論,他設(shè)想用磁場(chǎng)使帶電粒子沿圓弧形軌道旋轉(zhuǎn),多次反復(fù)地通過高頻加速電場(chǎng),直至達(dá)到高能量。圖12甲為Earnest O. Lawrence設(shè)計(jì)的回旋加速器的示意圖。它由兩個(gè)鋁制D型金屬扁盒組成,兩個(gè)D形盒正中間開有一條狹縫;兩個(gè)D型盒處在勻強(qiáng)磁場(chǎng)中并接有高頻交變電壓。圖12乙為俯視圖,在D型盒上半面中心S處有一正離子源,它發(fā)出的正離子,經(jīng)狹縫電壓加速后,進(jìn)入D型盒中。在磁場(chǎng)力的作用下運(yùn)動(dòng)半周,再經(jīng)狹縫電壓加速;為保證粒子每次經(jīng)過狹縫都被加速,應(yīng)設(shè)法使交變電壓的周期與粒子在狹縫及磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的周期一致。如此周而復(fù)始,最后到達(dá)D型盒的邊緣,獲得最大速度后被束流提取裝置提取出。已知正離子的電荷量為q,質(zhì)量為m,加速時(shí)電極間電壓大小恒為U,磁場(chǎng)的磁感應(yīng)強(qiáng)度為B,D型盒的半徑為R,狹縫之間的距離為d。設(shè)正離子從離子源出發(fā)時(shí)的初速度為零。
(1)試計(jì)算上述正離子從離子源出發(fā)被第一次加速后進(jìn)入下半盒中運(yùn)動(dòng)的軌道半徑;
(2)盡管粒子在狹縫中每次加速的時(shí)間很短但也不可忽略。試計(jì)算上述正離子在某次加速過程當(dāng)中從離開離子源到被第n次加速結(jié)束時(shí)所經(jīng)歷的時(shí)間;
(3)不考慮相對(duì)論效應(yīng),試分析要提高某一離子被半徑為R的回旋加速器加速后的最大動(dòng)能可采用的措施。
(18分)
解:(1)設(shè)正離子經(jīng)過窄縫被第一次加速加速后的速度為v1,由動(dòng)能定理得
(2分)
正離子在磁場(chǎng)中做勻速圓周運(yùn)動(dòng),半徑為r1,由牛頓第二定律得
(2分)
由以上兩式解得 (1分)
(2)設(shè)正離子經(jīng)過窄縫被第n次加速加速后的速度為vn,由動(dòng)能定理得
(1分)
粒子在狹縫中經(jīng)n次加速的總時(shí)間 (1分)
由牛頓第二定律 (1分)
由以上三式解得電場(chǎng)對(duì)粒子加速的時(shí)間 (1分)
正離子在磁場(chǎng)中做勻速圓周運(yùn)動(dòng),由牛頓第二定律
(1分)
又 (1分)
粒子在磁場(chǎng)中做圓周運(yùn)動(dòng)的時(shí)間 (1分)
由以上三式解得 (1分)
所以,粒子從離開離子源到被第n次加速結(jié)束時(shí)所經(jīng)歷的時(shí)間
+ (1分)
(3)設(shè)離子從D盒邊緣離開時(shí)做圓周運(yùn)動(dòng)的軌跡半徑為rm,速度為vm
(1分)
(1分)
離子獲得的最大動(dòng)能為 (1分)
所以,要提高某一離子被半徑為R的回旋加速器加速后的最大動(dòng)能可以增大加速器中的磁感應(yīng)強(qiáng)度B。 (1分)
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